幂律奇异性是材料灾变破坏及地震发生时的一个典型前兆特征(Voight,1989;Xue et al,2018)。在灾变破坏发生时,系统的响应函数R = du/dU发散到无穷大,表现出临界幂律奇异性(Xue et al,2018)。其中,u是系统响应量,U是系统的加载控制量。响应函数R的临界幂律奇异性是灾变破坏能量准则的体现,对大理岩、花岗岩试样进行的准静态单轴压缩实验表明,响应函数幂律奇异性指数分布在-1/2到-1之间。利用灾变破坏点处响应函数的幂律奇异性以及幂指数的分布范围,可以建立对于灾变破坏时间的实时预测方法(Voight,1988;Xue et al,2018),但噪声对灾变破坏预测却会产生较大影响。因此,准确地从包含噪声的时间序列中提取幂律前兆并确定其幂指数,对于灾变预测至关重要。本文即是针对包含噪声的信号,提出一种提取幂律奇异性前兆的方法。
2 理论基础对于大尺度的地壳结构而言,局部区域的变形(响应量)u = εL可视为由远场的准静态加载引起,加载控制量为远场位移U = Vt,其中,V是远场的加载速率,L是局部区域的特征尺度,ε是区域的应变。在该简化假设下,响应函数R = du/dU可写为
$ {J_R}(t) = \int_{t - {T_w}}^t {\frac{{R(\tau)}}{{{t_{\rm{F}}} - \tau }}} {\rm{d}}\tau \approx {B_{{J_R}}}{\left({{t_{\rm{F}}} - t} \right)^{{\beta _{{J_R}}}}} $ | (1) |
其中,Tw是积分窗口宽度,βJR = βF是幂指数,BJR是常数。可见,在灾变破坏点处JR(t)与R(t)具有相同的幂律奇异性。更进一步,为避免差分格式引入的误差及其对噪声的放大,引入基于应变的奇异积分变换,公式如下
$ {J_\varepsilon }(t) = \frac{1}{{{R_{\rm{G}}}}}\int_{t - {T_{\rm{w}}}}^t {\frac{{{\varepsilon _{\rm{F}}} - \varepsilon (\tau)}}{{{{\left({{t_{\rm{F}}} - \tau } \right)}^2}}}} {\rm{d}}\tau \approx {B_{{J_\varepsilon }}}{\left({{t_{\rm{F}}} - t} \right)^{{\beta _{{J_\varepsilon }}}}} $ | (2) |
其中,βJε = βF是幂指数,BJε是常数。同样地,在灾变破坏点处Jε(t)与R(t)具有相同的幂律奇异性;并且,与JR(t)相比较,Jε(t)避免了差分格式的影响,具有更好的光滑性,因此由式(2)即可对响应函数的幂律奇异性进行分析,并较准确地计算幂律奇异性指数。
3 研究结果龙门山断裂带位于GPS连续站XNIN、XIAG、XIAA组成的三角形网格内,利用这个三角形网格计算2008年汶川MS 8.0地震前垂直该断裂带方向的累积应变ε(t),得到2002年至2008年5月12日ε(t)演化曲线,结果见图 1(a),图 1(b)为震前50天内ε(t)曲线的局部放大图像[对应(a)图中红色虚线框范围]。由ε(t)计算得到响应函数R(t),结果见图 1(c)。ε(t)与R(t)的演化[图 1中(a)—(c)图]表明,在汶川地震前,龙门山断裂带受到逐渐增加的压缩变形影响,但由于噪声的存在以及差分格式对于噪声的放大,响应函数R(t)表现出的临界幂律奇异性并不明显。为此,基于累积应变ε(t),利用式(2)计算奇异积分Jε(t),结果见图 1(d),其中插图是Jε/Jεmax与(tF – t)在双对数图像上呈现的幂律关系,Jεmax是Jε(t)的最大绝对值。由图 1(d)可见,Jε(t)呈现出明显的临界幂律奇异性,拟合得到幂律奇异性指数为βJε = -0.95。
基于响应函数和应变的奇异积分变换方法,是研究灾变破坏幂律奇异性前兆的一种有效的分析工具。使用该方法,能够在一定程度上保真地将幂律奇异性前兆从包含噪声的GPS时间序列中提取出来。其中,基于应变的奇异积分变换方法能够避免计算响应函数时由差分格式引入的误差及其对噪声的放大,因此能够更准确地计算出幂指数并用于幂律奇异性前兆分析。对于不同信噪比下噪声对奇异积分变换的影响以及实时预测,有待进一步研究。
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