太阳活动的154天周期被称为Rieger-type周期，该周期广泛存在于太阳的各种活动指数中，最早的Rieger-type周期由太阳峰年(Solar Maximum Mission, SMM)人造卫星在太阳耀斑中发现，之后又在黑子数目和面积中发现。Rieger-type周期的尺度通常为130天至185天，并出现在活动周的极大期附近。Rieger-type周期分布的时间范围特别长，且表现出一定程度的间歇性。该周期特征不仅仅是太阳的局部特征，而是存在于全日面范围内，该周期特征在极大年的周期性强于极小年。目前，关于Rieger-type周期的物理意义有很多种解释：(1)Rieger-type周期是由太阳内部发电机层的较差自转磁场和环形磁场引起的^[1]；(2)Rieger-type周期是由太阳内部的磁罗斯贝波(Magnetic Rossby wave)的不稳定性产生的，当磁罗斯贝波的强度大于10⁵G时产生准双年震荡周期，小于10⁴G时产生Rieger-type周期^[2]等。研究太阳活动的Rieger-type周期对于理解太阳活动周的时空演化及其与太阳内部波动效应的物理关系等方面均具有重要的科学意义。

目前有很多关于太阳活动现象的南北半球不对称性的统计与理论研究，尤其是文[3-4]在此方面取得了系列性的研究成果。太阳黑子活动的南北不对称性是由于北半球和南半球之间的相位不同步造成的。通过对太阳活动指数的研究，发现第19和第20活动周中北半球是主导，在第21太阳活动周中南半球是主导^[5]。此外，率先出现X级耀斑的半球，其太阳活动比另一半球更剧烈^[6]。但是关于太阳活动的Rieger-type周期信号的南北半球不对称性的研究相对很少，文[7]指出Rieger-type周期存在半球不对称性。本文将对从第12到第24活动周中存在的Rieger-type周期及其南北不对称性进行研究和分析。

经验模式分解(Empirical Mode Decomposition, EMD)技术^[8]是近年来提出的一种优秀的时频分析方法，与传统的频率分析手段相比，经验模式分解方法更适合提取非线性和非平稳信号，目前该方法已广泛应用于太阳物理领域的研究中^[3-4]。因此，本文的研究也采用该方法提取和分析太阳黑子面积数据在南北半球上的Rieger-type周期特征。

1 观测数据

本文选择来自于美国国家航空和航天局太阳物理马歇尔太空飞行中心(National Aeronautics and Space Administration, Solar Physics Marshall Space Flight Center)从1874年5月1日至2016年10月31日采集的太阳南、北半球的黑子面积数据(https://solarscience.msfc.nasa.gov/greenwch.shtml)。黑子数与黑子面积呈非线性变化^[9]。与太阳黑子数相比较，太阳黑子面积更具有物理意义。为了研究Rieger-type周期在不同太阳活动周的相位关系，按照每个太阳活动周的起止时间对数据进行划分，获得了从第12至第24太阳活动周的黑子面积数据。将数据进行30天的平滑，消除周期较小(太阳自转)的信号分量，平滑后的南、北半球的太阳黑子面积如图 1。

由图 1可以明显看出，南、北半球太阳黑子面积数据表现出较为明显的差异性，每个活动周的黑子面积分布也大不相同。随后将对这13个太阳活动周内存在的Rieger-type周期以及同一活动周内该周期的相位关系进行分析。

2 结果和讨论 2.1 提取太阳黑子的Rieger-type周期信号

运用经验模式分解技术分别对南、北半球太阳黑子面积数据从第12到第24太阳活动周的数据进行内禀模态函数(Intrinsic Mode Function, IMF)分解，获得的Rieger-type周期如图 2，其中蓝色线代表南半球，红色线代表北半球。Rieger-type周期通常出现在每个活动周的极大期区域。

接下来对分解的Rieger-type周期分量的平均周期进行概率分布统计，再对其进行高斯拟合，得出它们的均值和标准差，最后进行统计汇总。北半球与南半球的第12至第24个太阳活动周的Rieger-type周期分别如图 3和图 4。其中x轴为周期，单位为天，y轴为归一化后的概率分布。其中蓝色点代表频率概率分布，红色代表频率概率分布高斯拟合曲线，上三角号代表拟合曲线的峰值点(该点横坐标代表平均频率，纵坐标代表该频率出现的可能性)，点线代表平均频率，点划线代表一个标准差的置信区间，虚线代表两个标准差的置信区间。从图 3、图 4可以清楚地发现，同一个活动周不同半球之间的频率分布大不相同，这说明了半球的不对称性。

根据图 3、图 4的拟合函数，获取了从第12至第24个太阳活动周的Rieger-type周期分量的平均周期，见表 1。从表 1可以发现，南、北半球均存在Rieger-type周期，且周期长度明显不同。其中北半球的第16、第17、第22个太阳活动周与南半球的第12、第19个太阳活动周的周期相比，Rieger-type周期的130天至185天的周期范围略高或略低，说明了Rieger-type周期的尺度范围并不是恒定不变的，而是随着太阳活动周的变化而变化^[7]。在第13、第14、第19个太阳活动周中，南、北半球的平均周期结果相近。对南、北半球13个活动周的Rieger-type周期取均值，北半球、南半球平均Rieger-type周期值分别约为170天、160天。两个半球月平均太阳黑子群数的施瓦贝(Schwabe)周期长度也不同，北半球每月太阳黑子群数的平均Schwabe周期长度略大于南半球。

Rieger-type周期通常出现在1~3年的周期最大值附近。将每一个太阳活动周的极大期划分出来。划分方法为将原始数据进行185天平滑，选取平滑后数据最大值的一半，做一条横穿数据曲线的水平线，该水平线与数据曲线的交点对应的横坐标区间为该太阳活动周的极大期，每个太阳活动周的南、北半球极大期取交集。划分出来的内禀模态函数集合极大期如图 5。其中蓝色线代表南半球，红色线代表北半球。

从图 5可以看出，第17、第18和第19个太阳活动周南、北半球的Rieger-type周期分量存在明显的差异。Rieger-type周期与太阳活动周期强度呈反向相关关系。如图 1显示，第17、第18和第19个太阳活动周为较强的太阳活动周，所以在该活动周内，南、北半球Rieger-type周期差异很大。

2.2 Rieger-type周期分量对应的相位相关性分析

Rieger-type周期发生在两个半球的不同时间(约1~2年的变化)，即存在时间(相位)差^[8]。为了弄清楚北半球与南半球太阳黑子面积数据Rieger-type周期分量的相位关系，本文采用互相关函数分析相位相关性。北半球与南半球不同太阳活动周极大期的相位相关性系数与相位差如表 2。

表 2中，相位差为正值代表北半球超前于南半球，反之代表北半球滞后于南半球。在这13个太阳活动周中，南、北半球对应的Rieger-type周期分量相关性系数的均值为0.44，相位差的均值为北半球滞后于南半球约51天。相位异步是导致南、北半球不对称的原因之一。将北半球与南半球的相位差比较后发现，有7个活动周是北半球超前于南半球，有6个活动周是北半球滞后于南半球。北半球与南半球的超前或者滞后关系不会持续超过两个活动周。表 1得到周期结果相近的第13、第14、第19个太阳活动周，它们对应的相关性系数分别为0.50、0.46、0.39，并不是最高的相关性结果，第15个太阳活动周有最高的相关性系数0.61，第12个太阳活动周的相关性系数最小为0.31，所以有半球周期尺度相近的并不一定是相关性强的。

3 总结

太阳黑子在南北半球上的时空分布大致是对称的，被称为“蝴蝶图”，但他们仍然存在一定程度的差异性。通过对南、北半球黑子面积的统计分析发现，黑子面积的Rieger-type周期是一个本征周期，在太阳的南、北半球上均存在。在每个太阳活动周中，南、北半球的Rieger-type周期尺度以及时间尺度不一样，从而导致了半球的不对称性，这与文[7]的结论一致。平均Rieger-type周期为北半球的周期长度略大于南半球，这与文[5]的结果一致。北半球在19~20周期占主导地位，南半球在21~23周期占主导地位^[7]。与表 2的结果相比，并不是占主导地位半球的Rieger-type周期相位更超前。这可能是因为半球活动水平与复杂的太阳内部发电机制有关，而Rieger-type周期性与磁罗斯贝波相关。半球周期尺度相近的并不一定是相关性强的，再次说明南北半球是不对称的。不对称性可能反映了北半球和南半球上的磁场强度之间的差异，但差异的产生机制尚不清楚。

Rieger-type周期是在研究太阳耀斑的硬X射线辐射中被发现的，之后通过软X射线耀斑、微波耀斑和Hα耀斑等研究进一步确认。154天周期的物理起源来源于太阳内部的复杂动力学，对该周期的研究不仅为耀斑发生率的研究提供有价值的信息，而且为亚光球层中磁场现象的时空演化提供重要参考。由于太阳耀斑在活动区的产生概率远高于宁静区，而且黑子面积及数目的主要贡献来自于活动区，因此本文研究黑子面积的Rieger-type周期在南北半球上的空间分布，对太阳耀斑的研究有重要的科学价值和意义。一方面，太阳耀斑的Rieger-type周期的半球分布特性是否与黑子面积具有相同的统计特性，有助于研究太阳耀斑活动的长期演化特性及潜在的驱动机制；另一方面，太阳耀斑爆发过程中的磁场能量的起源、积累和释放过程是否与太阳活动周的周期特性及半球活动的强度存在关联，这将为研究太阳耀斑活动的驱动和爆发机制提供统计信息。