2018, Vol. 46
文章信息
- 刘扶庆, 刘夏, 杨庆生
- LIU Fu-qing, LIU Xia, YANG Qing-sheng
- 碳纳米管纤维力-电耦合效应的实验研究
- Experimental Research on Electro-mechanical Coupling Effects of Carbon Nanotubes Fibers
- 材料工程, 2018, 46(9): 31-38
- Journal of Materials Engineering, 2018, 46(9): 31-38.
- http://dx.doi.org/10.11868/j.issn.1001-4381.2017.001609
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文章历史
- 收稿日期: 2017-12-26
- 修订日期: 2018-01-06
CNTs已经被研究用于纳米电子器件[1-4]。为了进一步推动碳纳米管的实际应用，需要将其组装成宏观结构，如连续纤维等。CNT纤维是一种新型材料，具备优异的力学和电学性能。典型的应用包括纤维型驱动器[5]、人工肌肉[6-7]以及新型超级电容器和新型太阳能电池[8]等。
不少学者已经对CNTs的力学和电学性质进行了研究。实验发现CNTs在电流作用下发生了静态和动态的变形和共振，并能诱发CNTs表面结构的破坏[9-11]。数值模拟发现碳纳米管在外加电场作用下产生了电致伸缩变形[12-15]。杜娟等[16]对碳纳米管的光致发光和电致发光性质进行了报道。
CNT纤维作为CNTs的一种集合体，对其力电耦合性能的研究工作相对较少。实验发现CNT纤维在电流作用下产生了轴向的收缩和径向的转动[17]，高度螺旋的经石蜡浸润的CNT纤维在电流下产生了较大变形[18]。电流还能引起CNT纤维弹性模量的显著降低[19]，作为同素异形体的石墨烯纤维也表现出了相似的性质[20]。另外，利用CNT纤维能将电能转换为机械能，并预测人工肌肉、纤维微型旋转电机、纤维电致驱动器是其具有潜力的应用领域[21-22]。
本工作在不同电流强度下对纤维进行单次和循环加载测试，研究了电流对纤维模量和强度的影响；通过控制同一强度电流的通断和引入交流电流，研究了纤维的电致驱动特性。这些实验结果对CNT纤维在能源、电子、驱动等领域的应用具有十分重要的参考价值。
1 实验材料与方法 1.1 实验材料本工作采用的CNT纤维由阵列纺丝法制备，由高度取向的碳纳米管阵列中抽出的丝束加捻，经乙醇收缩致密后得到螺旋形的CNT纤维，如图 1(a)所示。实际测得纤维的直径均在11.5~12.5μm之间，平均值为12μm，因此在实际测试中试样直径取12μm。从图 1(b)可以看出CNT纤维的表面呈现较为均匀的螺旋组装结构。纤维的密度为0.3~0.5g/cm3，强度为800~1000MPa，断裂伸长率为2%~3.5%。
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图 1 CNT纤维及其表面形貌 (a)CNT宏观纤维；(b)CNT纤维的表面形貌 Fig. 1 CNT fiber and its surface topography (a)CNT fiber; (b)surface topography of CNT fiber |
将载体纸裁成15mm×25mm长条纸板, 并利用模具在长方形纸板中间部位裁出两对角线分别长8mm和10mm的菱形孔洞，先用导电银浆(图 2(a)所示)将纤维的两端与2根细铜丝固定在纸板菱形孔的长对角线的端点处，铜丝作为通电导线在纤维中引入电流。然后用粘接剂HY-914(环氧树脂A组分和固化剂B组分按照5：1的比例进行混合得到，如图 2(b)所示)将纤维两端粘贴固定在载体纸上。将试样衬纸菱形孔的长对角线的两端装在拉伸仪夹头上，剪断菱形孔短对角线连接处，使得只有CNT纤维承受轴向拉伸载荷，如图 3所示。实验设备如图 4所示。
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图 2 试样制备中用到的粘接剂 (a)导电银浆；(b) HY-914快速粘接剂 Fig. 2 Adhesive used in the preparation of sample (a)conductive silver paste; (b)HY-914 rapid adhesive |
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图 3 CNT纤维力-电耦合试样及测试系统 Fig. 3 Schematic diagram of electro-mechanical testing system of CNT fiber |
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图 4 实验设备 (a)波形发生器；(b)agilent T150 UTM微纳米拉伸仪 Fig. 4 Experimental setup (a)agilent 33600A series waveform generator; (b)agilent T150 UTM tensile tester |
采用Agilent T150 UTM微纳米拉伸仪进行加载，用波形发生器提供电流输入，如图 3所示。实验采集到的结果数据为纤维在外加载荷与电流作用下的应力-应变数据。本实验中加载速率均为2×10-4s-1。
2 结果与分析 2.1 电场作用下纤维的力学性质使CNT纤维承受轴向拉伸载荷与电流的联合作用，电流强度设置为0，2.5，3.5mA和5mA四种情况。在加载过程中，保持电流强度不变，与Meng等[19]每个电流强度测试两组试样不同，由于试样性质分散性大，对每个电流强度测试7组试样，并给出不同性质的离散系数，不同电流强度下纤维拉伸断裂强度、模量(纤维断裂点的应力比应变)见表 1。实验得到了不同电流强度下纤维轴向拉伸的载荷-应变曲线，如图 5所示。电流为5mA时，电致破坏明显且随机性大，断裂强度和模量的离散系数较大；而当电流较小时，断裂强度和模量离散系数较小。
| Item | 0mA | 2.5mA | 3.5mA | 5mA | |||||||
| Strength/ MPa |
Modulus/ GPa |
Strength/ MPa |
Modulus/ GPa |
Strength/ MPa |
Modulus/ GPa |
Strength/ MPa |
Modulus/ GPa |
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| Sample 1 | 854.5 | 30.5 | 800.2 | 26.6 | 780.6 | 25.0 | 684.0 | 24.0 | |||
| Sample 2 | 907.2 | 31.4 | 850.6 | 26.1 | 778.5 | 26.5 | 560.9 | 23.8 | |||
| Sample 3 | 834.1 | 32.1 | 887.1 | 26.1 | 773.1 | 23.9 | 495.9 | 17.9 | |||
| Sample 4 | 830.6 | 29.1 | 811.3 | 26.9 | 765.3 | 25.8 | 568.1 | 20.8 | |||
| Sample 5 | 904.7 | 32.9 | 857.5 | 24.9 | 800.4 | 24.4 | 589.3 | 23.4 | |||
| Sample 6 | 842.2 | 33.1 | 831.8 | 25.9 | 741.3 | 23.9 | 444.9 | 24.0 | |||
| Sample 7 | 888.6 | 34.1 | 803.1 | 22.3 | 733.6 | 22.9 | 621.6 | 23.7 | |||
| Average value | 865.9 | 31.9 | 834.5 | 25.6 | 767.5 | 24.6 | 566.4 | 22.5 | |||
| Variation coefficient | 0.0385 | 0.0537 | 0.0387 | 0.0621 | 0.0303 | 0.0495 | 0.1389 | 0.1045 | |||
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图 5 电流强度分别为0, 2.5, 3.5, 5mA时的CNT纤维单次拉伸载荷-应变曲线(a)0mA; (b)2.5mA; (c)3.5mA; (d)5mA Fig. 5 Load-strain curves of CNT fibers with applied currents of 0, 2.5, 3.5, 5mA, respectively during tensile loading (a)0mA; (b)2.5mA; (c)3.5mA; (d)5mA |
由图 5可以看出，随着电流强度的增加，拉伸相同应变1.5%所需的载荷越小，断裂强度也不断减小。这是因为电流引起的C—C键的结合强度下降，进而引起CNTs强度的下降，而CNT纤维是由大量的CNT管束组成的，因此在CNT纤维的变形过程中，不断有CNTs发生破坏，这导致CNT纤维的模量和强度随之下降。
实验表明，纤维在分别通入2.5，3.5mA和5mA电流时，其平均模量(断裂应力比断裂应变)从无电流的31.9GPa降低到25.6，24.6GPa和22.5GPa；平均断裂强度从无电流的865.9MPa降低到834.5，767.5MPa和566.4MPa。
不同的电流强度下的纤维循环加载载荷-应变曲线如图 6所示。可以看出，每个加载循环中，相同应变所需的载荷随着电流强度的增大而不断减小。在无电流时，CNT纤维的断裂载荷为80.1mN，在引入的电流强度为2.5, 3.5, 5mA时，其断裂载荷分别为78.2, 72.6, 41.6mN，说明CNT纤维的强度受到电流的显著影响。在循环加载到2%的应变时，对应的载荷分别为63.7，54.9，42.9，30.9mN，如图 5中的虚线所示，这也进一步验证了电流导致纤维模量的显著降低。
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图 6 通入0(a), 2.5(b), 3.5(c), 5mA(d)电流时的循环载荷-应变曲线(初始应变为0.005，应变增量为0.002) Fig. 6 Load-strain curves of incremental cyclic loading with applied currents of 0(a), 2.5(b), 3.5(c), 5mA(d), respectively(initial strain 0.005, strain increment 0.002) |
为了考虑电流的交替变化对于CNT纤维性能的影响，在单次拉伸实验中设置电流强度从5mA-0mA-5mA-0mA的连续变化过程，如图 7所示。在不同的电流强度下，计算得出的模量(应力增量比应变增量)依次为36.5，94.9，26.4，98.6GPa，说明电流能显著降低纤维的模量。
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图 7 当交替接通0mA和5mA电流时的CNT纤维单次轴向拉伸的载荷-应变曲线 Fig. 7 Load-strain curve of CNT fiber with alternating applied currents of 0mA and 5mA during tensile loading |
需要指出的是由于纤维独特的螺旋组装结构，只要有电流通过时，其内部就会产生电致收缩力，但这个收缩力是很微弱的(在2.5mA时只有1mN)，并不会使纤维承载能力显著提高。而在单次拉伸实验中，断裂载荷的值远远超过电致收缩力，此时纤维断裂载荷的减小主要由模量减小引起。
2.2 力-电耦合效应本实验中将CNT纤维轴向拉伸到应变为2%，经过蠕变使载荷趋于平稳，然后再通入电流，考虑其力-电耦合特性。与Meng等[19]在单次拉伸过程中测试力-电性质不同，松弛蠕变测试可以使纤维的拉伸应变保持不变，从而使测试更精确；加大电流强度时纤维的张力变化也需要作进一步讨论。如图 8所示，纤维在无电流状态下拉伸到2%应变并应力松弛1000s，之后首次通入2.5mA的电流，则纤维的载荷有一个很显著的下降。经一段时间后切断电流，载荷又会有一个明显的下降；如果再次通入相同强度的电流，载荷又会回到切断电流前的水平，而这个载荷的变化值可以被认为是电致收缩力，即由电流的作用而在纤维内产生的安培力。可以看出，电致收缩力的大小随着电流强度的增大而增大。电致收缩力是由高度螺旋排列的CNTs产生的集体安培力[6]，其大小随着电流的接通而迅速增加，随着电流的断开而快速下降到电流接通前的水平。另外，依次加大通入电流的强度(对应图 8中3.5, 5mA)，纤维的张力每次都会有一个很明显的下降，这是因为电流的通入还会影响纤维的弹性模量，且电流越大，弹性模量变得越小。如图 8所示，当保持拉伸应变2%不变时，加大电流强度，载荷的下降量ΔF=F-Fa[6, 17, 19]。实际上当加大通入纤维的电流强度时，此时纤维内有两种力的变化，一种是模量降低引起的载荷(应力)的降低F，另一种是电流引起的电致收缩力Fa。增加电流的强度，纤维的张力表现出下降的现象，即纤维的承载能力会下降，这是因为模量引起的载荷的下降量要大于电致收缩力。
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图 8 CNT纤维在应力松弛后依次通入不同电流强度的载荷-时间曲线 Fig. 8 Load-time curves of CNT fibers when sequentially passing through different current intensity during the stress relaxation stage |
为了研究电致收缩力与电流强度的关系，在纤维两端分别通入1.5, 2.5, 3.5, 4, 5mA的直流电流，经过轴向拉伸到2%并应力蠕变松弛1000s, 图 9为CNT纤维的载荷-时间曲线。可以明显地观察到保持纤维的拉伸应变(2%)不变，当断开电流时，纤维的载荷会快速地下降，而当恢复电流时，载荷又快速地回复。这说明通入电流后，纤维内部产生了一个沿轴向的电致收缩力，而在断开电流后，这个收缩力随即消失，纤维载荷下降。电流强度越大，纤维内部产生的电致伸缩力越大，在5mA时的电致伸缩力约为2.5mN，如图 10所示。
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图 9 CNT纤维在应力松弛阶段控制同一电流通断时的载荷-时间曲线 Fig. 9 Load-time curves of CNT fibers when passing through/disconnecting the same density currents during the stress relaxation stage |
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图 10 电致伸缩力与所施加电流的关系 Fig. 10 Electro-contraction forces as a function of the currents |
对这个现象可以作出如下解释[6]。在纤维中碳纳米管相当于一根根通电导线，碳纳米管沿纤维表面呈一定角度取向螺旋排列，整个纤维相当于一个松弛的螺旋线圈。电流主要沿着碳纳米管螺旋的方向传输，各个通电碳纳米管间产生安培力，最终导致纤维产生轴向收缩力，如图 11所示。
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图 11 纤维通入电流后轴向收缩的示意图 Fig. 11 Schematic illustration of axial contraction when current passing through |
为了更直观地研究纤维的电致伸缩力与电流强度的关系，通过在纤维中通入幅值大小为5mA的频率为0.005Hz的正弦交流电流，纤维的载荷-时间曲线如图 12所示，其电致伸缩力函数可以表示为y=A|sinωx|。由此可见，在纤维中通入一个周期为200s的正弦交流电流，纤维中产生的收缩力也随着电流的增大而增大，到达峰值后，又随着电流的减小而减小。为了进一步测试纤维保持电致伸缩能力的稳定性，在纤维中通入电流大小为5mA频率为0.05Hz的正弦交流电流，由纤维的载荷-时间曲线(图 13)可知，当交流电流的频率提高10倍后，纤维产生收缩力的变化随电流变化趋势相同。
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图 12 CNT纤维在应力松弛阶段通入交流电流后对应的载荷-时间曲线 Fig. 12 Load-time curve of CNT fiber when passing through AC current during the stress relaxation stage |
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图 13 CNT纤维在应力松弛阶段通入交流电流后对应的载荷-时间曲线 Fig. 13 Load-time curve of CNT fiber when passing through AC current during the stress relaxation stage |
在通入两种不同频率的交流电流，分别经过200个(图 14)和400个(图 15)周期的变化后，纤维的收缩力随着电流的变大而不断变大，随着电流的减小又不断减小，这种趋势具有很好的可逆性；而电致驱动力的值在持续通入数百个周期的交流电流后，没有出现很明显的下降，具有较好的稳定性。另外，由于纤维内部会存在缺陷，还有实验测试环境的影响，纤维载荷变化的峰值会出现不重合的现象。本实验也说明了电能到机械能的有效转换可以在CNT纤维上得以实现。虽然由单根纤维产生的电磁收缩力比较小，在5mA时只有大约2.5mN，但是如果由数十根的CNT纤维拧成宏观CNT线，那么由其产生的轴向驱动力能够大幅度地提高。CNT纤维的电致收缩特性使其在人工肌肉和纤维马达等领域具有应用潜力。
(1) 当电流通过CNT纤维时，会引起力学性质的变化，包括模量、断裂强度的下降和电致驱动效应，尤其是在首次通入电流或增加电流的强度时，会引起模量的显著降低，这些力-电耦合响应在其应用中是不可忽略的。
(2) 蠕变实验结果表明，在频率为0.005Hz和0.05Hz的5mA交流电流分别经过200个和400个周期的变化后，纤维仍然保持较好的电致收缩性能且循环稳定性较好，电致收缩力的大小随着电流的大小实时变化，具有很好的电流敏感性，响应速率快。
(3) 本实验说明了电能到机械能的有效转换可以在CNT纤维上得以实现。虽然由单根纤维产生的电致收缩力比较小，但是如果由数十根的CNT纤维拧成宏观CNT线，由其产生的轴向驱动力能够大幅度提高。CNT纤维的电致驱动特性也使其在能源、生物医学和电学器件上具有很大的潜在应用价值，例如可以用CNT纤维制造人工肌肉、电动马达和仿生器件等。
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